Erweiterte Variante: Übergang von der Einzelmagnet‑Konfiguration zur Zweierkonfiguration (B₁ und B₂) im bewegten abstoßenden Feld eines seitlich geneigten Magneten A

1. Physikalische Ausgangslage

In dieser erweiterten Konfiguration stehen zwei frei rotierbare Permanentmagnete (B₁ und B₂) hintereinander auf einer ebenen Fläche. Beide befinden sich im abstoßenden Modus zu A und zueinander. Magnet A ist – wie in der Basisvariante – seitlich geneigt fixiert (Neigungswinkel αₐ im funktionalen Bereich 5°–85°) und wird radial auf B₁ zugeführt.

Die Feldsituation wird durch drei Faktoren bestimmt:

• das asymmetrische, abstoßende Feld von A,
• die geometrische Anordnung von B₁ und B₂,
• die gegenseitige Abstoßung zwischen B₁ und B₂.

Alle Wechselwirkungen sind rein abstoßend; es existiert keine anziehende Komponente und kein mechanischer Kontakt. Die einzige feldursächliche Provokation stammt von A.

2. Primäre und sekundäre Reorientierungsprovokation

2.1 Primäre Provokation von B₁

B₁ befindet sich im stärksten Gradientenbereich des asymmetrischen Feldes von A. Wie in der Basisvariante entsteht:

• ein Reorientierungsimpuls,
• der aufgrund von Eigengewicht und Standfläche geometrisch blockiert ist,
• und in eine tangentiale Rollrotation umgelenkt wird.

B₁ ist damit der primär angeregte Magnet, vollständig feldinduziert durch A.

2.2 Sekundäre Provokation von B₂

B₂ befindet sich – wie B₁ – im abstoßenden, asymmetrischen Feld von A, jedoch in größerer Distanz. Dadurch erreicht ihn die Feldasymmetrie abgeschwächt. Auch in B₂ entsteht ein blockierter Reorientierungsimpuls, der in eine Rotation umgelenkt wird.

Wichtig:

• B₂ wird nicht durch B₁ angeregt.
• B₂ reagiert ausschließlich auf die Feldasymmetrie von A.
• B₁ beeinflusst B₂ nur geometrisch (Abstand, Bahnführung), nicht feldursächlich.
• Die geringere Rotationsgeschwindigkeit von B₂ ergibt sich aus der größeren Distanz zu A.

Damit ist B₂ ein sekundär angeregter Magnet, aber weiterhin direkt durch A.

3. Synchronität der Drehrichtung

Die Drehrichtung wird vollständig durch die seitliche Neigung von A festgelegt. Da sowohl B₁ als auch B₂ auf dieselbe asymmetrische Feldfront reagieren, gilt:

• B₁ und B₂ rotieren immer in derselben Drehrichtung,
• die Drehrichtung ist immer entgegengesetzt zur Neigung von A.

Formal:

$$\mathrm{sgn}({\omega }_{B_1})=\mathrm{sgn}({\omega }_{B_2})=-\mathrm{sgn}({\alpha }_A)$$

4. Unterschiedliche Rotationsgeschwindigkeiten

Experimentell beobachtet:

• B₂ rotiert langsamer als B₁.

Mechanistisch:

• Die Feldprovokation nimmt mit zunehmender Distanz zu A ab.
• B₁ steht im stärksten Gradientenbereich.
• B₂ steht in einem abgeschwächten Feldbereich.

Daher gilt:

$${\omega }_{B_2}=c(r_{A,B_2})\cdot {\omega }_{B_1}$$

mit

$$0<c<1,$$

wobei $c$ von den Abständen und Magnetstärken abhängt.

Die langsamere Rotation von B₂ ist damit keine Kopplung, sondern eine abstandsbedingte Abschwächung derselben feldinduzierten Mechanik.

5. Wissenschaftlich präzise Kurzfassung

Wird ein zweiter frei stehender Magnet (B₂) hinter B₁ platziert, so zeigt sich, dass die feldinduzierte Kipp‑ und Rollmechanik nicht auf den vordersten Magneten beschränkt ist. B₁ wird primär durch die asymmetrische Abstoßung des geneigten Magneten A provoziert und beginnt zu rotieren. B₂ befindet sich ebenfalls im abstoßenden, asymmetrischen Feld von A, jedoch in größerer Distanz, und erfährt dadurch eine abgeschwächte blockierte Reorientierung, die in eine Rotation umgelenkt wird.

Beide Magnete rotieren stets in derselben Drehrichtung, die vollständig durch die Neigung von A festgelegt ist. Die Winkelgeschwindigkeit von B₂ ist geringer und lässt sich als proportionale Abschwächung der Winkelgeschwindigkeit von B₁ beschreiben:

$${\omega }_{B_2}=c\cdot {\omega }_{B_1},0<c<1.$$

Die gesamte Dynamik bleibt berührungsfrei und basiert ausschließlich auf abstoßenden Feldinteraktionen.